Меню

Магнитодвижущая сила обмотки с током называется произведение числа

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия . Главный редактор А. М. Прохоров . 1983 .

(намагничивающая сила) — величина, характеризующая магн. действие электрич. тока. Вводится в электротехнике для магнитных цепей по аналогии с электродвижущей силой в электрич. цепях. М. с. F равна циркуляции вектора напряжённости магн. поля Н по замкнутому контуру L, охватывающему электрич. токи, к-рые создают это магн. поле:

2572-25.jpg

(в ед. СИ). Здесь 2572-26.jpg— проекция 2572-27.jpgна направление элемента контура интегрирования 2572-28.jpg, п — число проводников (витков) с током 2572-29.jpg, охватываемых контуром. Единица М. с. в Международной системе единиц (СИ) — ампер (или ампер-виток), в СГС системе единиц (симметричной) — гильберт.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия . Главный редактор А. М. Прохоров . 1988 .

Смотреть что такое «МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА» в других словарях:

Магнитодвижущая сила — Единицы измерения СИ А СГС Гб Примечания … Википедия

магнитодвижущая сила — Скалярная величина, равная линейному интегралу напряженности магнитного поля вдоль рассматриваемого контура и равная полному току, охватываемому этим контуром. [ГОСТ Р 52002 2003] Тематики электротехника, основные понятия Синонимы магнитодвижущая … Справочник технического переводчика

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА — (МДС), млн. намагничивающая сила, характеристика, определяющая магнитный поток (см. (8)) в данной магнитной цепи (см. (17)) и играющая в ней такую же роль, как электродвижущая сила (ЭДС) в цепи электрического тока. Единица магнитодвижущей силы в… … Большая политехническая энциклопедия

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА — (мдс) (намагничивающая сила) характеристика способности источников магнитного поля (электрических токов) создавать магнитные потоки; вводится при расчетах магнитных цепей по аналогии с эдс электрических цепей … Большой Энциклопедический словарь

магнитодвижущая сила — (намагничивающая сила), характеристика способности источников магнитного поля (электрических токов) создавать магнитные потоки; вводится при расчётах магнитных цепей по аналогии с эдс электрических цепей. * * * МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА… … Энциклопедический словарь

магнитодвижущая сила — magnetovara statusas T sritis automatika atitikmenys: angl. magnetomotive force vok. Durchflutung, f; magnetomotorische Kraft, f rus. магнитодвижущая сила, f pranc. force magnétomotrice, f … Automatikos terminų žodynas

магнитодвижущая сила — magnetovara statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Apibrėžtį žr. priede. priedas( ai) Grafinis formatas atitikmenys: angl. magnetomotive force vok. magnetomotrische Kraft, f rus. магнитодвижущая сила, f pranc. force… … Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

магнитодвижущая сила — magnetovara statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. magnetomotive force vok. magnetomotorische Kraft, f rus. магнитодвижущая сила, f pranc. force magnétomotrice, f … Fizikos terminų žodynas

Магнитодвижущая сила — намагничивающая сила, величина, характеризующая магнитное действие электрического тока. Вводится при расчётах магнитных цепей (См. Магнитная цепь) по аналогии с электродвижущей силой (См. Электродвижущая сила) в электрических цепях. М. с … Большая советская энциклопедия

МАГНИТОДВИЖУЩАЯ СИЛА — (намагничивающая сила), физ. величина, характеризующая способность источников магн. поля (электрич. токов) создавать магн. потоки. Вводится при расчётах магн. цепей по аналогии с эдс электрич. цепей. Единица СИ ампер … Естествознание. Энциклопедический словарь

Источник

Магнитодвижущая сила и магнитное напряжение участка магнитной

Магнитодвижущей (или намагничивающей) силой (МДС) катушки или обмотки с

током называется произведение числа витков катушки w на величину протекающего в ней тока I :

F = wI . (8.10)

Единица измерения МДС: [ F ] = 1А (ампер).

МДС F вызывает магнитный поток F в магнитной цепи подобно тому, как ЭДС E вызывает электрический ток I в электрической цепи. Как и ЭДС, МДС имеет направление действия.

Положительное направление МДС совпадает с движением острия правого винта, если его вращать по направлению тока в обмотке.

Для определения положительного направления МДС пользуются мнемоническим правилом: если сердечник мысленно охватить правой рукой, расположив ее пальцы по направлению тока в обмотке, а затем отогнуть большой палец, то последний укажет направление МДС.

На рисунке 8.3 изображены несколько эскизов сердечников с различными направлениями намоток катушек и различными направлениями токов в них.

Рисунок 8.3 – Эскизы, поясняющие правило определения направления МДС

Магнитным напряжением (падением напряжения) между двумя точками « a » и

« b » магнитной цепи называется линейный интеграл напряженности магнитного поля между этими точками:

Рисунок 8.4 – Определение напряжения на участке магнитной цепи

Если на участке магнитной цепи напряженность H постоянна и совпадает по

направлению с элементом пути

= Hdl cos 0 = Hdl

и величину H можно

вынести из-под знака интеграла, тогда согласно (8.11) получим

U Mab = H òdl = H l ab , (8.12)

— длина пути между точками « a » и « b » магнитной цепи (рисунок 8.4).

Единица измерения магнитного напряжения: [U M ] = 1А (ампер).

Примечание – При анализе магнитных цепей иногда вводят понятие разности

магнитных потенциалов напряжения:

и j Mb , которая приравнивается величине магнитного

U Mab = j Maj Mb . (8.13)

Соотношение (8.13), таким образом, устанавливает формальную аналогию с определением напряжения на участке электрической цепи постоянного тока как

разности электрических потенциалов j a и j b , т.е. аналогию с формулой (1.4).

8.4 Классификация магнитных цепей

Магнитные цепи в зависимости от конфигурации магнитопровода и особенностей взаимодействия магнитных потоков подразделяются на следующие группы:

1) разветвленные и неразветвленные магнитные цепи;

2) однородные и неоднородные;

3) симметричные и несимметричные.

Неразветвленными называют магнитные цепи с одним магнитным потоком

Рисунок 8.5 – Неразветвленная однородная (а) и неоднородная (б) магнитная цепь

Читайте также:  Физика 8 класс электрический ток в металлах это

Разветвленные магнитные цепи содержат участок, на котором замыкаются различные магнитные потоки (рисунок 8.6).

В однородной магнитной цепи, образованной замкнутым прямоугольным магнитопроводом (рисунок 8.5, а), каждый прямоугольный контур совпадает с одной из магнитных линий; магнитные линии проходят в одной среде и напряженность магнитного поля вдоль линий не изменяется.

На рисунке 8.5, б показан эскиз неоднородной магнитной цепи с воздушным зазором.

Разветвленные магнитные цепи делятся на симметричные и несимметричные.

Магнитная цепь на рисунке 8.6, а симметрична: в ней F1 = F2 , если обе части ее,

расположенные слева и справа от вертикальной пунктирной линии, геометрически

одинаковы, изготовлены из одного и того же материала и если

w1I1 = w2I2 ( F1 = F2 ).

Достаточно нарушить условие

w1I1 = w2I2

( F1 = F2 ), изменить направление тока в

одной из обмоток или сделать воздушный зазор в одном из крайних стержней магнитопровода, чтобы магнитная цепь стала несимметричной (рисунок 8.6, б).

Рисунок 8.6 – Разветвленная симметричная (а) и несимметричная (б) магнитная цепь

Примечание – Для описания геометрической конфигурации магнитных цепей используются те же структурные элементы, что и при анализе электрических цепей, т.е. узел, ветвь и контур.

8.5 Закон непрерывности магнитного потока и закон полного тока. Законы Кирхгофа для магнитных цепей

При расчетах магнитных цепей, как и электрических, применяют 1-й и 2-й законы Кирхгофа. Эти законы являются прямыми следствиями закона непрерывности магнитного потока и закона полного тока.

8.5.1 Закон непрерывности магнитного потока и первый закон Кирхгофа для магнитных цепей

Закон непрерывности магнитного потока устанавливает теорема Гаусса, согласно которой поток вектора магнитной индукции через любую замкнутую поверхность равен нулю:

Из формулы (8.14) следует 1-й закон Кирхгофа для магнитных цепей.

Первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма магнитных потоков в любом узле магнитной цепи равна нулю:

где p — число ветвей, сходящихся в узле.

Примечание – При записи уравнения 1-го закона Кирхгофа (8.15) потоки, направленные к узлу магнитной цепи, берутся со знаком «+», направленные от узла — со знаком «–».

8.5.2 Закон полного тока и второй закон Кирхгофа для магнитных цепей

Магнитное поле создается электрическими токами. Количественную связь между этими токами и соответствующим полем устанавливает закон полного тока, согласно

которому циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль произвольного контура равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром:

r r n

I k , (8.16)

где n — количество токов

I k , охватываемых контуром l .

Положительное направление интегрирования dl в формул (8.16) связано с

положительным направлением тока I k

правилом правого винта.

Если контур интегрирования будет пронизывать катушку с числом витков w , по которой проходит ток I , то

åI k = wI

Из формулы (8.17) следует 2-й закон Кирхгофа для магнитных цепей.

Второй закон Кирхгофа: в замкнутом контуре магнитной цепи алгебраическая сумма падений магнитного напряжения равна алгебраической сумме МДС, действующих в контуре:

w k I k , (8.18)

где n — число участков контура, не содержащих МДС, m — число действующих в данном контуре МДС.

Примечание – При составлении уравнения 2-го закона Кирхгофа (8.18) в соответствующем контуре предварительно следует указать положительное направление

его обхода. Тогда магнитное напряжение U Mk в уравнении (8.18) запишется со знаком

«+», если направление соответствующего магнитного потока F k

совпадает с обходом

контура. Аналогично МДС F k

считается положительной, если направление ее действия

совпадает с направлением обхода контура.

Рассмотрим, к примеру, разветвленную магнитную цепь, изображенную на рисунке 8.7, и составим для нее полную систему уравнений на основании законов Кирхгофа (8.15), (8.18).

Рисунок 8.7 – Схема разветвленной магнитной цепь, иллюстрирующая правила составления системы уравнений на основании законов Кирхгофа

Обозначим через F1 , F 2 и F3 — магнитные потоки ветвей, l1 . l2 и l3 — длины

магнитных линий для этих потоков в ферромагнетике, d — длину воздушного зазора. Система уравнений на основании 1-го и 2-го законов Кирхгофа для данной схемы следующая:

F1 + F2 —F3 = 0 ;

H1l1 + H3l3 + H d d = w1I1 ;

H 2l2 + H3l3 + H d d = w2I2 ,

H1 , H2

— напряженности магнитного поля в ферромагнетике, H d

напряженность магнитного поля в воздушном зазоре.

8.6 Магнитное сопротивление и магнитная проводимость. Закон Ома для магнитной цепи

Магнитный поток F в магнитной цепи является аналогом электрического тока I

в электрической цепи. Также соотносятся между собой магнитное и электрическое

напряжения, т.е. величины U M

и U . Известно, что ток и напряжение в электрической

цепи связаны законом прямой пропорциональности (законом Ома). Установим аналогичное соотношение между магнитным потоком и магнитным напряжением для магнитной цепи.

Рассмотрим сначала ферромагнитный участок цепи. Согласно (8.12) магнитное

напряжение U M

U M = Hl , (8.19)

где H — напряженность магнитного поля на участке магнитной цепи длиной l .

Поскольку напряженность H и индукция B связаны равенством (8.9), согласно которому

B = mm H , (8.20)

а магнитный поток F и магнитная индукция B — равенством (8.3), т.е.

то из (8.20) и (8.21) следует

F = BS

H = B = F

mm mm S

где S — поперечное сечение участка магнитной цепи.

Из (8.19) и (8.22) тогда получаем:

U M = F

mm S

U M = F R M , (8.23)

mm S

определяет магнитное сопротивление участка магнитной цепи, а соотношение (8.23) —

падение магнитного напряжения на этом участке, выраженное через магнитный поток

F и магнитное сопротивление R M . Единица измерения магнитного сопротивления: [ R M ] = 1Гн (генри).

Из уравнения (8.23) следует закон Ома для магнитной цепи:

F = U M

Соотношения аналогичные (8.23) – (8.25) можно получить и для неферромагнитного участка магнитной цепи, например, для воздушного зазора длиной d :

d d d

0 d d

определяют падение напряжения и сопротивление воздушного зазора, S d

— площадь поперечного сечения участка магнитной цепи с воздушным зазором.

Читайте также:  Патрон токоограничивающий переменного тока пкт

Примечание – Наряду с магнитными сопротивлениями R M

магнитных цепей рассматривают магнитные проводимости G M

как величины, обратные соответствующим сопротивлениям:

и G d , определяемые

G = 1 = mS d

8.7 Методы расчета магнитных цепей постоянного тока

При анализе магнитных цепей и, в первую очередь, при их синтезе обычно используют следующие допущения:

1) магнитная напряженность и соответственно магнитна индукция во всех точках поперечного сечения магнитопровода одинакова;

2) потоки рассеяния отсутствуют, т.е. магнитный поток через любое сечение неразветвленной части магнитопровода одинаков. Потоком рассеяния называется поток, который замыкается, минуя основной путь магнитного потока в магнитопроводе;

3) сечение воздушного зазора равно сечению прилегающих участков магнитопровода.

Указанные допущения позволяют использовать при анализе магнитных цепей законы Кирхгофа (8.15), (8.18) и законы Ома (8.25). (8.26).

8.7.1 Формальная аналогия между величинами и законами электрических и магнитных цепей. Схемы замещения магнитных цепей

Математические выражения законов Ома и Кирхгофа для магнитных цепей по структуре аналогичны соответствующим законам Ома и Кирхгофа для линейных электрических цепей. Это позволяет установить формальную аналогию между основными величинами и законами электрических и магнитных цепей (см. таблицу 8.1).

Таблица 8.1 – Аналогия величин и законов электрических и магнитных цепей

Электрическая цепь Магнитная цепь
Сила тока, I Магнитный поток, F
Электрическое напряжение, U Магнитное напряжение, U M
Электродвижущая сила (ЭДС), E Магнитодвижущая сила (МДС), F
Электрическое сопротивление, R Магнитное сопротивление, R M

Продолжение таблицы 8.1

Электрическая цепь Магнитная цепь
1-й закон Кирхгофа, p åI k = 0 k =1 1-й закон Кирхгофа, p åF k = 0 k =1
2-й закон Кирхгофа, n m åU kE k k =1 k =1 2-й закон Кирхгофа, n m åU MkF k k =1 k =1
Закон Ома, I = U R Закон Ома, F = U M R M

Результаты, представленные в таблице 8.1, указывают на возможность использования схем замещения магнитных цепей постоянного магнитного потока, подобных схемам замещения электрических цепей. Так, например, магнитной цепи, изображенной на рисунке 8.8, а, соответствует схема замещения, изображенная на рисунке 8.8, б.

Рисунок 8.8 – Эскиз магнитной цепи (а) и соответствующая схема замещения (б)

Примечание – Из сравнения рисунков 8.8, а и 8.8, б следует, что при составлении схемы замещения магнитной цепи участок ее, где путь магнитного потока пролегает в ферромагнетике, изображают нелинейным сопротивлением, а путь потока в воздушном зазоре — линейным сопротивлением. Магнитодвижущую силу на схеме замещения представляют источником энергии.

8.7.2 Общая характеристика методов расчета магнитных цепей. Прямая и обратная задачи

Формальная аналогия между электрическими и магнитными цепями позволяет распространить все методы и технику расчета нелинейных резистивных цепей

постоянного тока на нелинейные магнитные цепи. При этом аналогом ВАХ I = I (U ) в

магнитных цепях является вебер-амперная характеристика F = F (U M ), нелинейный

характер которой в общем случае и определяет нелинейность магнитных цепей.

В отличие от электрических цепей вебер-амперные характеристики

F = F (U M )

для магнитных цепей в готовом виде не задаются. Перед началом расчетов их нужно

построить с помощью кривых намагничивания B(H ) ферромагнитных материалов, входящих в магнитную цепь.

При расчете магнитных цепей относительно постоянных магнитных потоков

обычно используют основную кривую намагничивания. Петлеобразный характер

зависимости B(H ) учитывается при расчете постоянных магнитов и

электротехнических устройств на их основе.

На практике при расчете магнитных цепей встречаются две типичные задачи:

1) задача определения величины МДС, необходимой для создания заданного магнитного потока (заданной магнитной индукции) на каком-либо участке магнитопровода (задача синтеза или прямая задача);

2) задача нахождения потоков (магнитных индукций) на отдельных участках цепи по заданным значениям МДС (задача анализа или обратная задача).

В зависимости от типа рассматриваемой задачи все многообразие методов расчета нелинейных магнитных цепей можно свести к трем основным группам:

1) аналитические методы, с помощью которых решаются задачи первого типа —

2) графические методы, с помощью которых решаются задачи второго типа —

3) численные методы, основанные на приближенных способах решения с помощью ЭВМ алгебраических уравнений, описывающих магнитную цепь.

8.7.3 Аналитические методы расчета разветвленных и неразветвленных магнитных цепей. Прямая задача

Данными методами, как отмечалось, решаются прямые задачи. При этом в качестве исходных данных для расчета задаются конфигурация и основные геометрические размеры магнитной цепи, кривая намагничивания ферромагнитного материала и магнитный поток или магнитная индукция в каком-либо сечении магнитопровода. Требуется найти МДС, токи в обмотках или, при известных значениях последних, число витков.

Реализацию метода рассмотрим сначала на примере неразветвленной магнитной цепи, изображенной на рисунке 8.9, а.

Рисунок 8.9 – Схемы неразветвленной (а) и разветвленной (б) магнитной цепи, иллюстрирующие применение аналитического метода решения прямой задачи

Расчет этой цепи можно построить в следующей последовательности:

1) наметить среднюю линию (на рисунке 8.9, а это пунктирная линия), которую затем разделить на участки l1 , l2 , l3 , l4 и d с одинаковым сечением магнитопровода;

2) исходя из постоянства магнитного потока F вдоль цепи, определить значение

индукции B k

для каждого k — го участка по формуле

Источник

Магнитодвижущая сила

Магнитодвижущая сила

Магнитодвижущая сила

Магнитодвижущая сила. Магнитодвижущая сила катушки (или обмотки) с током (PM) называется произведением числа витков W катушки и тока через ток/.

  • M. d. S. Iw индуцирует магнитный поток в магнитопроводе,

Существует определенное направление. Его положительное направление обозначено стрелкой на рисунке.

При вращении в направлении тока в положительном направлении обмотки она совпадает с движением кончика правого винта. •

  • Для определения положительного направления часто используют следующие мнемонические правила: захватите сердце правой рукой, положите пальцы внутрь обмотки, согните большой палец, последний укажет направление.
Читайте также:  Таблица длительно допустимых токов для шин прямоугольного сечения

На рисунке 66 приведено несколько эскизов,

на сердечник Магнитопровод.

Помощь студентам в учёбе
Помощь студентам в учёбе
Помощь студентам в учёбе

Помощь студентам в учёбе

Изучу , оценю , оплатите , через 2-3 дня всё будет на «4» или «5» !

Откройте сайт на смартфоне, нажмите на кнопку «написать в чат» и чат в whatsapp запустится автоматически.

Помощь студентам в учёбе

Помощь студентам в учёбеf9219603113@gmail.com


Помощь студентам в учёбе

Образовательный сайт для студентов и школьников

Копирование материалов сайта возможно только с указанием активной ссылки «www.9219603113.com» в качестве источника.

© Фирмаль Людмила Анатольевна — официальный сайт преподавателя математического факультета Дальневосточного государственного физико-технического института

Источник



МАГНИТОДВИЖУЩАЯ (НАМАГНИЧИВАЮЩАЯ) СИЛА

Магнитодвижущей силой (м. д. с.) или намагничивающей силой (н. с.) катушки или обмотки с током называют произведение числа витков катушки w на протекающий по ней ток /.

М. д. с. вызывает магнитный поток в магнитной цепи подобно тому, как э. д. с. вызывает электрический ток в электрической цепи.

Как и э. д. с, м. д. с. есть величина направ­ленная (положительное направление на схеме обозначают стрелкой).

Положительное направление м. д. с. совпадает с движением острия правоходового винта, если его вращать по направлению тока в обмотке.

Для определения положительного направления м. д. с. часто пользуются следующим мнемоническим правилом: если сердечник мысленно охватить правой рукой, расположив ее пальцы по току в обмотке, а затем отогнуть большой палец, то последний укажет направление м. д. с.

На рис. 6.5 даны несколько эскизов с различным направлением намотки катушек на сердечник и различным направлением м. д. с.

РАЗНОВИДНОСТИ МАГНИТНЫХ ЦЕПЕЙ

Магнитной цепью называют совокупность м. д. с, ферромагнитных тел или каких-либо иных тел или сред, по которым замыкается магнитный поток.

Магнитные цепи могут быть подразделены на неразветвленные и разветвленные. Примером неразветвленной цепи может служить цепь, показанная на рис. 6.6. Разветвленные цепи делятся на симметричные и несимметричные. Магнитная цепь рис. 6.7 симметрична: в ней поток Ф1 будет, равняться потоку Ф2, если обе части ее, расположенные слева справа от вертикальной пунктирной линии, будут одинаковы в геометрическом отношении, изготовлены из одного и того же материала и если I1ω1 = I2ω2.

Рисунок 6.6

Достаточно сделать J2ω1 ≠ I2ω2, или изменить направление тока в одной из обмоток, или сделать воздушный зазор в одном из крайних

стержней магнитопровода, чтобы магнитная цепь рис. 6.7 стала несим-метричной. В несимметричной цепи рис. 6.7 поток Ф1 как правило, не равен Ф2.

РОЛЬ ФЕРРОМАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ В МАГНИТНОЙ ЦЕПИ

Электрические машины, трансформаторы и другие аппараты кон- струируют так, чтобы магнитный поток в них был по возможности наибольшим. Если в магнитную цепь входит ферромагнитный материал, то поток в магнитной цепи при одной и той же м. д. с. и одинаковой геометрии цепи оказывается во много раз больше, чем в случае отсутствия ферромагнитного материала.

Пример 1. Возьмем два; одинаковых в геометрическом отношении кольцевых сердечника (рис. 6.8). Пусть paдиус средней магнитной линии их R = 10 см и поперечное сечение S = 2 см 2 . Один сердечник неферромагнитный, например деревянный, а другой — ферромагнитный (кривая намагничивания рис. 6.9). Намотаем на каждый кольцевой сердечник обмотку с числом витков ω = 200 и пропустим по ним одинаковый ток I, например в A. Найдем потоки в теле сердечников.

По закону полного тока напряженность поля одинакова в обоих сердечниках и не зависит от материала:

Магнитный поток в неферромагнитном сердечнике

Фнф = ВS = μμHS = 1,256.10 -6 318 2 10 -4 = 8 10 -8 вб.

По кривой намагничивания рис. 6.9 находим,, что при Н = 318 а/м В ≈ 1,02 тл.

Магнитный поток в ферромагнитном сердечнике

Ффм = ВS = 1,02 10 -6 2 = 20,4 10 -8 вб.

Таким образом, поток в ферромагнитном сердечнике в = 2550 раз больше, чем в неферромагнитном.

Кроме усиления магнитного потока, ферромагнитные материалы входят в магнитную цепь сосредоточения магнитного поля в определенной области пространства и придания ему определенной конфигурации.

ПАДЕНИЕ МАГНИТНОГО НАПРЯЖЕНИЯ

Падением магнитного напряжения между точками a и b магнитной цепи называют линейный интеграл от напряженности магнитного поля между этими точками:

Если на этом участке Н постоянно и совпадает по направлению с элементом пути , то Hdl = Hdl cos 0° и Н можно вывести из-под знака интеграла. Тогда

где lаЬ — длина пути между точками а и b.

Магнитное напряжение измеряют в амперах.

В том случае, когда участок магнитной цепи между точками а и b может быть подразделен на n отдельных частей так, что для каждой части H = Hk.

Прокрутить вверх

ЧТО ТАКОЕ УВЕРЕННОЕ ПОВЕДЕНИЕ В МЕЖЛИЧНОСТНЫХ ОТНОШЕНИЯХ? Исторически существует три основных модели различий, существующих между.

Система охраняемых территорий в США Изучение особо охраняемых природных территорий(ООПТ) США представляет особый интерес по многим причинам.

ЧТО ПРОИСХОДИТ ВО ВЗРОСЛОЙ ЖИЗНИ? Если вы все еще «неправильно» связаны с матерью, вы избегаете отделения и независимого взрослого существования.

Что делать, если нет взаимности? А теперь спустимся с небес на землю. Приземлились? Продолжаем разговор.

Не нашли то, что искали? Воспользуйтесь поиском гугл на сайте:

Источник