Меню

Магнитный момент кругового контура с током радиус контура

Магнетизм. · Механический момент, действующий на контур с током (рис

· Механический момент, действующий на контур с током (рис. 32), помещенный в однородное магнитное поле

Рис. 32. Рамка с током , где — вектор магнитного момента рамки с током; — вектор магнитной индукции (количественная характеристика магнитного поля). Единица измерения магнитной индукции тесла (Тл).

· Закон Био-Савара-Лапласа: каждый элемент проводника с током создает в некоторой точке А индукцию поля (рис. 33)

Рис. 33. Магнитное поле, созданное проводником с током , где – магнитная индукция поля, создаваемого элементом проводника с током, Тл; μ – магнитная проницаемость; μ – магнитная постоянная (μ = 4π·10 -7 Гн/м); – вектор, равный по модулю длине dl проводника и совпадающий по направлению с током; I – сила тока; – радиус вектор, проведенный от середины элемента проводника к точке, магнитная индукция в которой определяется.

· Модуль вектора выражается формулой

где α – угол между векторами и .

· Магнитная индукция связана с напряженностью магнитного поля соотношением .

· Магнитная индукция в центре кругового проводника с током (рис. 34)

где r – радиус витка.

· Магнитная индукция поля, создаваемого бесконечно длинным прямым проводником с током (рис. 35)

где R – расстояние от оси проводника.

· Магнитная индукция поля, создаваемая соленоидом в средней его части (рис. 36)

где n – число витков, приходящихся на единицу длины соленоида; I – сила тока в одном витке.

Рис. 34. Магнитное поле, созданное круговым проводником с током Рис. 35. Магнитное поле, созданное длинным прямым проводником с током Рис. 36. Магнитное поле, созданное соленоидом

· Принцип суперпозиции магнитных полей: магнитная индукция результирующего поля равна векторной сумме магнитных индукций складываемых полей .

В частном случае наложения двух полей

а модуль магнитной индукции

где α – угол между векторами и .

· Магнитная индукция поля, создаваемого движущимся точечным зарядом в вакууме

где — скорость движущегося заряда; — радиус-вектор, направленный от заряда к точке, в которой определяется магнитная индукция; α – угол между векторами и .

где — вектор, по модулю равный dl и совпадающий по направлению с током; — вектор магнитной индукции.

Модуль силы Ампера вычисляется по формуле

где α – угол между векторами и .

В случае однородного магнитного поля и прямолинейного отрезка проводника , или .

Рис. 37. Правило левой руки Направление вектора может быть найдено, согласно последней формуле, по общим правилам векторного произведения. Этим правилам соответствует правило левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор, а четыре вытянутых пальца расположить по направлению тока в проводнике, то отогнутый большой палец покажет направление силы, действующей на ток (рис. 37).

· Магнитный момент контура с током

где — вектор, равный по модулю площади, охватываемой контуром, и совпадающий по направлению с нормалью к его плоскости.

· Сила Лоренца – сила действующая на одну заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле.

где α – угол, образованный вектором скорости движущейся частицы и вектором магнитной индукции (рис. 37).

· Магнитный поток Ф через плоский контур площадью S (рис. 38)

а) в случае однородного поля

Рис. 38. Магнитный поток через плоский контур , или где α – угол между вектором нормали к плоскости контура и вектором магнитной индукции , Вn – проекция вектора на нормаль .

б) в случае неоднородного поля

где интегрирование ведется по всей поверхности S.

· Работа сил магнитного поля, совершаемая при перемещении контура с током в магнитном поле

где I – сила тока в контуре, которая поддерживается неизменной; Ф2 и Ф1 – магнитные потоки, пронизывающие контур, в конечном и начальном его положениях.

· Закон Фарадея-Максвелла (основной закон электромагнитной индукции)

где εi – электродвижущая сила индукции; N – число витков контура; ψ — потокосцепление.

· Электродвижущая сила самоиндукции, возникающая в замкнутом контуре при изменении силы тока в нем

где L – индуктивность контура.

· Энергия магнитного поля

где I – сила тока в контуре.

· Формула Томсона. Период собственных колебаний в контуре без активного сопротивления

где L – индуктивность контура, Гн; С – его электроемкость, Ф.

ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ

Пример 1. Мягкая спиральная пружина подвешена так, что ее нижний конец погружен в металлическую чашечку с ртутью, а верхний присоединен к источнику постоянного тока. Что произойдет с пружиной при замыкании ключа К?

Решение: При замыкании ключа К по пружине потечет ток. Каждый виток пружины будет создавать магнитное поле и притягивать к себе соседние витки (разноименные полюса магнитов притягиваются). Пружина сожмется, нижний конец пружины поднимется из ртути, цепь разомкнется, и ток перестанет идти. Если нет тока, нет и магнитного поля между витками и пружина расправится.

После опускания нижнего конца пружины в ртуть весь процесс начнется сначала. Таким образом, пружина совершает периодические колебания.

Эту задачу можно решить и по-другому. Отдельные участки соседних витков, лежащие друг против друга, можно рассматривать как параллельные участки проводников, по которым текут токи в одном направлении (рис. 39б), такие проводники притягиваются друг к другу. Поэтому витки пружины будут притягиваться друг к другу и пружина сожмется, а нижний конец ее поднимется из ртути, разрывая цепь, по которой протекает ток. Исчезает магнитное поле проводников, и пружина вновь распрямляется. Конец пружины опускается в чашку с ртутью, вновь замыкая цепь, и т.д.

Пример 2. По длинному прямому тонкому проводу течет ток силой I = 20 А. Определить магнитную индукцию поля, создаваемого проводником в точке, удаленной от него на расстояние r = 4 см.

Решение: В задаче рассматривается явление создания магнитного поля проводником с током. Проведем силовую линию магнитного поля через точку А (рис. 40), в которой определяется магнитная индукция . Магнитное поле, создаваемое проводником бесконечной длины, обладает осевой симметрией. Поэтому в плоскости, проходящей через точку А и перпендикулярной проводу, проведем окружность радиуса OA = r (рис. 40).

Рис. 40. Правило буравчика Направление силовой линии и направление тока связаны правилом правого винта (буравчика): если поступательное движение винта направить по току, то вращательное движение головки винта укажет направление силовой линии (рис. 40). Определение направления силовой линии следует из закона Био-Савара-Лапласа, записанного в векторной форме:

Вектор совпадает с касательной в точке А и направлен так же, как силовая линия. Запишем выражение для магнитной индукции поля бесконечно длинного проводника с током на расстоянии r от него из уравнения . Считая, что проводник находится в вакууме (μ = 1), вычисляем, подставляя все величины в единицах системы СИ:

Пример 3.Два параллельных бесконечно длинных провода D и C, по которым текут в одном направлении электрические токи силой I1 = I2 = 60 А, расположены на расстоянии d = 10 см друг от друга. Определить магнитную индукцию поля, создаваемого проводником с током в точке A, отстоящей от оси одного проводника на расстояние r1 = 5 см, от другого – r2 = 12 см.

Читайте также:  Потребляемый ток светодиодной матрицей
Решение: В задаче рассматривается явление создания магнитного поля системой проводников. Проведем через точку A (рис. 41) часть силовой линии магнитного поля, создаваемого током I1, а затем часть силовой линии магнитного поля, которое создается током I2 (пунктирные дуги). Рис. 41. Магнитное поле, созданное двумя бесконечно длинными проводниками

Построим и как касательные к этим дугам в точке А. Так как магнитные индукции определяются по формулам:

токи I1 = I2 = I, а r1 B2.

Для нахождения в точке A магнитной индукции B, создаваемой системой проводников с токами, воспользуемся принципом суперпозиции магнитных полей. Для этого сложим и геометрически, по правилу параллелограмма: . Модуль вектора найдем по теореме косинусов:

где α – угол между векторами и . Подставляя B1 и B2 (1) в формулу (2), и вынося за знак корня, получаем

Найдем cos α из треугольника DAC. Заметим, что α = ∟DAC, как углы со взаимно перпендикулярными сторонами ( , ; AD и AC – радиусы; и – касательные в точке A). По теореме косинусов запишем , где d = DC – расстояние между проводами.

Теперь можно все данные подставить в формулу (3) и найти индукцию поля:

Тл или 308 мкТл.

Пример 4.Электрон, пройдя ускоряющую разность потенциалов U = 400 В, попал в однородное магнитное поле напряженностью H = 1 кА/м. Определить радиус R кривизны траектории и частоту ν обращения электрона в магнитном поле. Вектор скорости перпендикулярен линиям поля .

Решение: В задаче рассматривается явление силового действия магнитного поля на движущийся заряд (рис. 42). На движущийся в магнитном поле заряд действует сила Лоренца (действием силы тяжести можно пренебречь). Сила Лоренца перпендикулярна вектору скорости и, следовательно, сообщает электрону нормальное ускорение. Рис. 42. Движение электрона в однородном магнитном поле

По второму закону Ньютона , где an – нормальное ускорение

где |q| – модуль заряда электрона; υ – скорость электрона; В – магнитная индукция; m – масса электрона; R – радиус кривизны траектории; α – угол между векторами и (в данном случае α = 90 0 , sin α = 1).

Из формулы (1) найдем

Входящий в это равенство импульс p = mυ может быть выражен через кинетическую энергию Ек электрона:

Кинетическая энергия электрона, прошедшего ускоряющую разность потенциалов U, определяется работой электрического поля по ускорению электрона и по закону сохранения энергии Ек = А = |qU. Подставляя это выражение в формулу (3), получим .

Магнитная индукция B может быть выражена через напряженность H магнитного поля в вакууме: .

Подставив выражения для В и в формулу (2), получим

Учитывая, что частота обратно пропорциональна периоду , а период можно определить как , получим формулу, связывающую частоту со скоростью и радиусом: . Подставив в последнюю формулу выражение (2), получим

Пример 5.Длинный соленоид с сердечником из немагнитного материала содержит N = 1200 витков провода, плотно прилегающих друг к другу. При силе тока I = 4 А магнитный поток Ф = 6 мкВб. Определить индуктивность L соленоида и энергию W магнитного поля соленоида, объемную плотность энергии магнитного поля w, если длина соленоида l = 1 м.

Решение: В задаче рассматривается явление создания магнитного поля соленоидом с током (рис. 43). Индуктивность L связана с потокосцеплением Ψ и силой тока I соотношением . (1)

Потокосцепление, в свою очередь, может быть определено через поток Ф и число витков N (при условии, что витки плотно прилегают друг к другу):

Из формул (1) и (2) находим индуктивность соленоида

Энергия магнитного поля соленоида: .

Выразив L согласно уравнению (3), получим энергию магнитного поля:

Подставим значения физических величин в единицах СИ в формулы (3) и (4) и вычислим значения L и W:

где μ = 1 для немагнитного материала.

Из этой формулы выразим площадь S:

Подставим формулы (6) и (7) в формулу (5):

Учитывая, что , получим формулу для вычисления энергии поля соленоида: .

Объёмная плотность энергии магнитного поля равна

Подставляя данные, получим, Дж/м 3 .

Пример 6. Электрон, ускоренный разностью потенциалов U = 6 кВ, влетает в однородное магнитное поле под углом α = 30 o к направлению поля и движется по винтовой траектории. Индукция магнитного поля B = 13 мТл. Найти радиус R, шаг h винтовой траектории, период T обращения электрона, его кинетическую энергию.

Решение: В задаче рассматривается явление действия магнитного поля на движущийся в нем заряд. Разложим скорость электрона, влетающего в магнитное поле, по двум направлениям: вдоль линий поля – и перпендикулярно ему – .

На основании закона сохранения энергии работа электрического поля А = |q|U переходит в кинетическую энергию электрона ,

Из этой формулы определим скорость

Рис. 44. Движение электрона в однородном магнитном поле

Из рис. 44 видно, что υ׀׀ = υ∙cosα, . Формула для радиуса R:

Проведя вычисления, получим

Шаг спирали найдем из соотношений: и ,

Проведя вычисления, получим м.

Тогда период обращения электрона найдем как: с.

Источник

Магнитный момент кругового контура с током радиус контура

Магнитное поле постоянных токов различной конфигурации изучалось экспериментально французскими учеными Ж. Био и Ф. Саваром (1820 г.). Они пришли к выводу, что индукция магнитного поля токов, текущих по проводнику, определяется совместным действием всех отдельных участков проводника. Магнитное поле подчиняется принципу суперпозиции :

Если магнитное поле создается несколькими проводниками с током, то индукция результирующего поля есть векторная сумма индукций полей, создаваемых каждым проводником в отдельности.

Расчеты магнитного поля часто упрощаются при учете симметрии в конфигурации токов, создающих поле. В этом случае можно пользаоваться теоремой о циркуляции вектора магнитной индукции , которая в теории магнитного поля токов играет ту же роль, что и теорема Гаусса в электростатике.

Поясним понятие циркуляции вектора Пусть в пространстве, где создано магнитное поле, выбран некоторый условный замкнутый контур (не обязательно плоский) и указано положительное направление его обхода. На каждом отдельном малом участке Δ этого контура можно определить касательную составляющую вектора в данном месте, то есть определить проекцию вектора на направление касательной к данному участку контура (рис. 1.17.2).

Циркуляцией вектора называют сумму произведений Δ, взятую по всему контуру :

Некоторые токи, создающие магнитное поле, могут пронизывать выбранный контур в то время, как другие токи могут находиться в стороне от контура.

В качестве примера на рис. 1.17.2 изображены несколько проводников с токами, создающими магнитное поле. Токи 2 и 3 пронизывают контур в противоположных направлениях, им должны быть приписаны разные знаки – положительными считаются токи, которые связаны с выбранным направлением обхода контура правилом правого винта (буравчика). Следовательно, , а . Ток 1 не пронизывает контур .

Теорема о циркуляции в данном примере выражается соотношением:

Теорема о циркуляции в общем виде следует из закона Био–Савара и принципа суперпозиции.

Простейшим примером применения теоремы о циркуляции является вывод формулы для магнитной индукции поля прямолинейного проводника с током. Учитывая симметрию в данной задаче, контур целесообразно выбрать в виде окружности некоторого радиуса , лежащей в перпендикулярной проводнику плоскости. Центр окружности находится в некоторой точке проводника. В силу симметрии вектор направлен по касательной , а его модуль одинаков во всех точках окружности. Применение теоремы о циркуляции приводит к соотношению:

откуда следует формула для модуля магнитной индукции поля прямолинейного проводника с током, приведенная ранее.

Этот пример показывает, что теорема о циркуляции вектора магнитной индукции может быть использована для расчета магнитных полей, создаваемых симметричным распределением токов, когда из соображений симметрии можно «угадать» общую структуру поля.

Имеется немало практически важных примеров расчета магнитных полей с помощью теоремы о циркуляции. Одним из таких примеров является задача вычисления поля тороидальной катушки (рис. 1.17.3).

В это выражение не входит радиус тора, поэтому оно справедливо и в предельном случае . Но в пределе каждую часть тороидальной катушки можно рассматривать как длинную прямолинейную катушку. Такие катушки называют соленоидами . Вдали от торцов соленоида модуль магнитной индукции выражается тем же соотношением, что и в случае тороидальной катушки.

На рис. 1.17.4 изображено магнитное поле катушки конечной длины. Следует обратить внимание на то, что в центральной части катушки магнитное поле практически однородно и значительно сильнее, чем вне катушки. На это указывает густота линий магнитной индукции. В предельном случае бесконечно длинного соленоида однородное магнитное поле целиком сосредоточено внутри него.

В случае бесконечно длинного соленоида выражение для модуля магнитной индукции можно получить непосредственно с помощью теоремы о циркуляции, применив ее к прямоугольному контуру, показанному на рис. 1.17.5.

Это выражение совпадает с полученной ранее формулой для магнитного поля тонкой тороидальной катушки.

Источник

Самоконтроль

6.1. Небольшой виток с током, расположенный в вакууме, находится на оси круглого контура радиуса R с током I на расстоянии от его центра. Магнитный дипольный момент витка направлен вдоль магнитной индукции , созданной током I в месте расположения витка. Определить потенциальную механическую энергию магнитного диполя .

6.2. Электрон движется прямолинейно и равномерно со скоростью 3,00·10 5 м/с. Найти индукцию магнитного поля, создаваемого электроном в точке, находящейся на расстоянии 10 нм от него, и лежащей на перпендикуляре к вектору скорости, проходящем через мгновенное положение электрона.

6.3. Найти силу I бесконечного тонкого прямого тока, при котором индукция магнитного поля на расстоянии от провода b = 1,00 м равна 4,8∙10 –3 Тл. Ток находится в вакууме.

6.4. Чему равна магнитная индукция в точке О (см. рис.), удаленной на расстоянии b от прямого угла, образованного двумя прямыми полубесконечными проводами, по которым течет ток ?

6.5. По проводу, состоящему из двух прямых полубесконечных участков и дуги полуокружности радиуса R, течет I (см. рисунок). Найти модуль магнитной индукции в центре полуокружности точке О.

6.6. По проводу заданной конфигурации (см. рис.), расположенному в вакууме, течет постоянный ток силой I = 10,0 А. Определите в точке О величину и направление магнитной индукции (а = 100мм, b = 200мм — радиусы полуокружностей).

Ответ 47,1 мкТл, «на нас»

6.7. По тонкому круговому витку радиуса R = 100 мм, расположенному в вакууме, течёт постоянный ток силы I = 1,00 А. Найти магнитную индукцию B в центре витка.

6.8. Из куска изолированной проволоки сделан круглый виток и подключен к источнику постоянного тока. Во сколько раз увеличится индукция магнитного поля в центре круга, если из того же куска проволоки скрутить два прилегающих друг к другу круглых витка и подсоединить их к тому же источнику тока?

6.9. Контур с током имеет форму квадрата со стороной и находится в вакууме. Найти индукцию магнитного поля в центре контура.

6.10. По проводу, расположенному в вакууме и состоящему из двух прямых полубесконечных участков и дуги окружности диаметром d (см. рисунок) течет постоянный ток силой I = 10,0 A. Определите в точке О величину и направление магнитной индукции (d = 100 мм — диаметр окружности, частью которой является контур).

Ответ 67,1 мкТл, «от нас»

6.11. Магнитный момент тонкого кругового контура с током pm = 1,00 А∙м 2 . Радиус контура R = 10,0 см. Найти модуль вектора магнитной индукции в центре контура. Контур расположен в вакууме.

6.12. По объему бесконечно длинного круглого цилиндра в направлении его оси течет ток с постоянной плотностью j. Радиус цилиндра R. Принимая магнитную проницаемость цилиндра , найти индукцию магнитного поля B(r) внутри цилиндра, где r — расстояние от оси цилиндра.

6.13. По объему бесконечно длинного цилиндра, расположенного в вакууме, течет ток плотности j. Радиус цилиндра R. Найти индукцию B(r) вне цилиндра, где r — расстояние от оси цилиндра.

6.14. Тонкая пустая тороидальная катушка, расположенная в вакууме, имеет равномерно распределённых витков обмотки. По обмотке течёт постоянный ток. Найти отношение модуля индукции магнитного поля внутри катушки на ее оси (ось имеет форму окружности) к модулю индукции вне катушки в ее центре (в центре окружности).

6.15. Имеется витков обмотки, равномерно распределённой по поверхности соленоида. По обмотке тонкого пустого прямого очень длинного соленоида течёт постоянный ток. Найти отношение индукций магнитного поля в двух точках на его оси: в середине соленоида и на краю соленоида.

6.16. По бесконечному прямому проводу радиусом течет постоянный ток . Коэффициент удельной электропроводности материала провода обратно пропорциональна расстоянию r до его оси. Найти индукцию магнитного поля внутри провода в зависимости от r.

6.17. Найти линейную плотность силы Ампера, действующую на бесконечный прямой провод с током со стороны магнитного поля параллельной ему бесконечной проводящей плоскости с постоянной линейной плотностью тока . Токи в плоскости и проводе параллельны друг другу. Система токов находится в вакууме.

6.18. Найти линейную плотность силы Ампера, действующую на бесконечный прямой провод с током со стороны магнитного поля параллельной ему бесконечной проводящей плоскости с постоянной линейной плотностью тока . Токи в плоскости и проводе перпендикулярны друг другу. Система токов находится в вакууме.

6.19. Определить величину и направление силы Ампера, действующей на контур с током заданной конфигурации в поле бесконечного прямого провода с током , расположенными в вакууме, (а — длина стороны квадрата, b — расстояние между проводниками).

6.20. Определить циркуляцию вектора магнитной индукции по замкнутому контуру в вакууме для конфигурации электрических токов и контура, показанной на рисунке, положительное направление обхода контура показано стрелкой.

Источник



Контур в магнитном поле, магнитный момент

date image2015-04-08
views image1395

facebook icon vkontakte icon twitter icon odnoklasniki icon

196. Задание << 11 >> ТЗ № 11

Рамка с током, имеющая магнитный момент ориентирована по отношению к внешнему магнитному полю с индукцией , как показано на рисунке. Найдите момент сил , действующий на рамку, и ее энергию во внешнем поле.

* , и направлен ОТ НАС

* , и направлен К НАМ

* ,

* ,

* , и направлен ОТ НАС

197. Задание << 12 >> ТЗ № 12

Читайте также:  Существуют ли химические источники тока многоразового действия

Рамка с током, имеющая магнитный момент ориентирована по отношению к внешнему магнитному полю с индукцией , как показано на рисунке. Найдите момент сил , действующий на рамку, и ее энергию во внешнем поле.

* , и направлен К НАМ

* , и направлен ОТ НАС

* ,

* , и направлен ОТ НАС

* , и направлен К НАМ

198. Задание << 13 >> ТЗ № 13

Рамка с током, имеющая магнитный момент ориентирована по отношению к внешнему магнитному полю с индукцией , как показано на рисунке. Найдите момент сил , действующий на рамку, и ее энергию во внешнем поле.

* ,

* ,

* , и направлен ОТ НАС

* , и направлен ОТ НАС

* , и направлен К НАМ

199. Задание << 14 >> ТЗ № 14

Рамка с током, имеющая магнитный момент ориентирована по отношению к внешнему магнитному полю с индукцией , как показано на рисунке. Найдите момент сил , действующий на рамку, и ее энергию во внешнем поле.

* ,

* , и направлен ОТ НАС

* ,

* , и направлен К НАМ

* , и направлен К НАМ

200. Задание << 15 >> ТЗ № 15

Рамка с током, имеющая магнитный момент ориентирована по отношению к внешнему магнитному полю с индукцией , как показано на рисунке. Найдите момент сил , действующий на рамку, и ее энергию во внешнем поле, считая угол между векторами и равным 30 градусам.

* , и направлен ОТ НАС

* , и направлен ОТ НАС

* , и направлен К НАМ

* , и направлен К НАМ

* , и направлен ОТ НАС

201. Задание << 31 >> ТЗ № 31

Ток силой 2 А течет по витку, имеющему форму окружности радиуса 10 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

202. Задание << 32 >> ТЗ № 32

Ток силой 2 А течет по витку, имеющему форму квадрата со стороной 10 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

203. Задание << 33 >> ТЗ № 33

Ток силой 2 А течет по витку, имеющему форму правильного треугольника со стороной 10 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

204. Задание << 34 >> ТЗ № 34

Тонкое кольцо радиуса 10 см несет заряд 0,5 Кл. Кольцо равномерно вращается с частотой n=5 об/c относительно оси, перпендикулярной плоскости кольца и проходящей через ее центр. Магнитный момент кругового тока, создаваемого кольцом равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

205. Задание << 35 >> ТЗ № 35

Магнитный момент кругового контура с током . Радиус контура 10 см. Ток в контуре равен … Ответ введите в мА, округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

206. Задание << 127 >> ТЗ № 127

Ток силой 4 А течет по витку, имеющему форму окружности радиуса 10 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

207. Задание << 128 >> ТЗ № 128

Ток силой 2 А течет по витку, имеющему форму окружности радиуса 5 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

208. Задание << 129 >> ТЗ № 129

Ток силой 3 А течет по витку, имеющему форму квадрата со стороной 10 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

209. Задание << 130 >> ТЗ № 130

Ток силой 2 А течет по витку, имеющему форму квадрата со стороной 5 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

210. Задание << 131 >> ТЗ № 131

Ток силой 4 А течет по витку, имеющему форму правильного треугольника со стороной 10 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

211. Задание << 132 >> ТЗ № 132

Ток силой 2 А течет по витку, имеющему форму правильного треугольника со стороной 20 см. Магнитный момент этого витка равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

212. Задание << 133 >> ТЗ № 133

Тонкое кольцо радиуса 10 см несет заряд 0,5 Кл. Кольцо равномерно вращается с частотой n=4 об/c относительно оси, перпендикулярной плоскости кольца и проходящей через ее центр. Магнитный момент кругового тока, создаваемого кольцом равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

213. Задание << 134 >> ТЗ № 134

Тонкое кольцо радиуса 10 см несет заряд 1,0 Кл. Кольцо равномерно вращается с частотой n=4 об/c относительно оси, перпендикулярной плоскости кольца и проходящей через ее центр. Магнитный момент кругового тока, создаваемого кольцом равен: … Ответ введите в мА м 2 , округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

214. Задание << 135 >> ТЗ № 135

Магнитный момент кругового контура с током . Радиус контура 10 см. Ток в контуре равен … Ответ введите в мА, округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

215. Задание << 136 >> ТЗ № 136

Магнитный момент кругового контура с током . Радиус контура 20 см. Ток в контуре равен … Ответ введите в мА, округлите до ОДНОГО ЗНАКА ПОСЛЕ ЗАПЯТОЙ.

216. Задание << 269 >> ТЗ № 269

Виток радиусом 5 см помещён в однородное магнитное поле напряжённостью 5 кА/м так, что нормаль к витку составляет угол 60 градусов с направлением поля. Сила тока в витке 1 А. Какую работу совершат силы поля при повороте витка в устойчивое положение?
( ). Введите ответ в мкДж, округлите ДО ОДНОГО ЗНАКА после запятой.

217. Задание << 270 >> ТЗ № 269

Виток радиусом 3 см помещён в однородное магнитное поле напряжённостью 6 кА/м так, что нормаль к витку составляет угол 30 градусов с направлением поля. Сила тока в витке 4 А. Какую работу совершат силы поля при повороте витка в устойчивое положение?
( ). Введите ответ в мкДж, округлите ДО ОДНОГО ЗНАКА после запятой.

218. Задание << 271 >> ТЗ № 269

Виток радиусом 8 см помещён в однородное магнитное поле напряжённостью 3 кА/м так, что нормаль к витку составляет угол 65 градусов с направлением поля. Сила тока в витке 2 А. Какую работу совершат силы поля при повороте витка в устойчивое положение?
( ). Введите ответ в мкДж, округлите ДО ОДНОГО ЗНАКА после запятой.

Источник