Меню

Что такое микроскопический ток

Магнитное поле в магнетиках. Микро- и макротоки. Вектор намагниченности J.Теорема о циркуляции вектора J.

Магнетиками называются вещества, способные приобретать во внешнем магнитном поле собственное магнитное поле, т. е., намагничиваться. Магнитные свойства вещества определяются магнитными свойствами электронов и атомами (молекулами ) вещества. Магнитные свойства различных веществ весьма разнообразны. Все магнетики принято делить на три класса:

1) парамагнетики – вещества, которые слабо намагничиваются в магнитном поле, причем результирующее поле в парамагнетиках сильнее, чем в вакууме, магнитная проницаемость парамагнетиков m > 1; Такими свойствами обладают алюминий, платина, кислород и др.;

2) диамагнетики – вещества, которые слабо намагничиваются против поля, то есть поле в диамагнетиках слабее, чем в вакууме, магнитная проницаемость m

Намагниченность – векторная характеристика магнитного поля в веществе, равная дипольному моменту вещества, занимающего единичный объём:

Теорема о циркуляции J

Проведём внутри вещества (магнетика) замкнутый контур L (РИС.А) и подсчитаем сумму микротоков, сцепленных с этим контуром.

Рассмотрим элемент контура L длиной Δl(РИС. Б). Центры микротоков, сцепленных с участком Δl, находятся внутри цилиндра длины Δlи площади основания, равной площади S микротоков. Основание этого цилиндра параллельно плоскостям микротоков и составляет угол α с участком Δl. Объём этого цилиндра Число микротоков, сцепленных с участком Δl,

где n – концентрация магнетика – число микротоков (молекул), находящихся в веществе единичного объёма. Сумма микротоков, сцепленных с участком Δl,

pm– магнитный момент молекулы. Просуммируем эти выражения при , т. е. проинтегрируем по всему контуру L.

теорема о циркуляции намагниченности: циркуляция вектора намагниченности по произвольному замкнутому контуру равна сумме микротоков, сцепленных с этим контуром.

Вывод закона полного тока для магнитного поля в веществе. Напряженность магнитного поля и ее связь с вектором магнитной индукции. Магнитная восприимчивость и магнитная проницаемость среды.

При изучении магнитного поля в веществе различают два типа токов – макротоки и микротоки. Макротоки– упорядоченное движение заряженных частиц, при котором частицы перемещаются на расстояния, много большие межмолекулярных. Микротоки – движение заряженных частиц внутри атомов и молекул. Магнитное поле в веществе является суперпозицией двух полей: внешнего магнитного поля, создаваемого макротоками и внутреннего или собственного, магнитного поля, создаваемого микротоками.Характеризует магнитное поле в веществе вектор , равный геометрической сумме Ввнеш и Ввнутр магнитных полей:В = Ввнеш = Ввнутр.

Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная величина – намагниченность, равная отношению магнитного момента малого объема вещества к величине этого объема:

Для того чтобы связать вектор намагниченности среды с током, рассмотрим равномерно намагниченный параллельно оси цилиндрический стержень длиной h и поперечным сечением S. Равномерная намагниченность означает, что плотность атомных циркулирующих токов внутри материала повсюду постоянна.

Каждый атомный ток в плоскости сечения стержня, перпендикулярной его оси, представляет микроскопический кружок, причем все микротоки текут в одном направлении – против часовой стрелки. В местах соприкосновения отдельных атомов и молекул молекулярные токи противоположно направлены и компенсируют друг друга. Нескомпенсированными остаются лишь токи, текущие вблизи поверхности материала, создавая на поверхности материала некоторый микроток, возбуждающий во внешнем пространстве магнитное поле, равное полю, созданному всеми молекулярными токами.

Закон полного тока для магнитного поля в вакууме можно обобщить на случай магнитного поля в веществе. где Iмакро и Iмикро – алгебраическая сумма макро- и микротоков сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур L. Вклад вIмикро дают только те молекулярные токи, которые нанизаны на замкнутый контур L.Алгебраическая сумма сил микротоков связана с циркуляцией вектора намагниченности соотношением тогда закон полного тока можно записать в виде:

Таким образом, закон полного тока для магнитного поля в веществе утверждает, что циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль произвольного замкнутого контура L равна алгебраической сумме макротоков сквозь поверхность натянутую на этот контур.

Вектор Hназывается напряженностью магнитного поля.

Намагниченность изотропной среды с напряженностью связаны соотношением:где χ – коэффициент пропорциональности, характеризующий магнитные свойства вещества и называемый магнитной восприимчивостью среды. Он связан с магнитной проницаемостью соотношением

относительная магнитная проницаемость вещества. В вакууме μ = 1.

Дата добавления: 2016-07-05 ; просмотров: 11254 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Источник

Конспект по физике «Магнитные свойства вещества»

Тема урока : « Магнитные свойства вещества » .

Тип урока: урок формирования новых знаний .

Вид урока: урок-лекция.

Цели: организация работы по усвоению учениками понятий о магнитных свойствах вещества, научных фактов по данному вопросу.

1) образовательные : а) познакомить учащихся с разными веществами по их магнитным свойствам и их применением; б) дать представление о магнитной проницаемости, о доменах; в) рассмотреть соответственные опыты; г) активизировать познавательную активность учащихся;

2) развивающие: а) продолжить развитие умения анализировать, сопоставлять, сравнивать, выделять главное, приводить примеры применения разных магнетиков, б) продолжить развитие умения принимать самостоятельные решения, доказывать свою точку зрения и принимать чужую; в) формировать умения работы с различными источниками учебной информации;

3) воспитательные: а) создание учениками личного опыта в приобретении знаний и продукта своей деятельности; б) воспитание ученика субъектом, конструктором своего образования, полноправным источником и организатором своих знаний; в) обеспечение индивидуального личностного роста потенциала ученика.

-Здравствуйте, ребята, садитесь.

Проверка домашнего задания.

Ученики настраиваются на урок. Обсуждение домашнего задания.

Актуализация знаний.

Отвечают на вопросы на листочках.

Мотивационный этап.

Все вещества, помещенные в магнитное поле, намагничиваются, т. е. сами становятся источниками магнитного поля. Таким образом тела, помещенные в магнитное поле, обладают магнитными свойствами. Сегодня мы подробнее разберем, что это за свойства. Запишите тему урока.

Тема урока: Магнитные свойства вещества.

Изучение нового материала.

Благодоря тому, что вещества, помещенные в магнитное поле, намагничиваются, т. е. сами становятся источниками магнитного поля. В результате этого вектор магнитной индукции при наличии вещества отличается от вектора магнитной индукции в вакууме.

Физическая величина, показывающая, во сколько раз индукция магнитного поля в одной среде больше или меньше индукции магнитного поля в вакууме, называется магнитной проницаемостью среды µ.

hello_html_m2ee06002.png

В – магнитная индукция в среде.

В0 – магнитная индукция в вакууме.

Вещество, создающее собственное магнитное поле, называется намагниченным. Намагниченность возникает при помещении вещества во внешнее магнитное поле.

Причина, вследствие которой тела обладают магнитными свойствами, была установлена французским ученым Ампером.

Согласно его теории в любом теле существуют микроскопические электрические токи, обусловленные движением электронов в атомах и молекулах. Сейчас мы уже знаем, что эти токи представляют собой движение электронов по орбитам в атоме (наличие у электрона собственного магнитного момента). Именно этими движениями в атоме и определяется магнитные свойства вещества. Эти микроскопические токи создают собственное магнитное поле В с , поэтому магнитная индукция В в среде отличается от индукции В внешнего магнитного поля в той же точке пространства в отсутствие среды, т. е. в вакууме.

Если плоскости, в которых циркулируют эти токи, расположены беспорядочно по отношению друг к другу из-за теплового движения молекул, то их действия взаимно компенсируются, и никаких магнитных свойств тело не обнаруживает. Однако, микроскопические токи под действием магнитного поля определенным образом ориентируются, вследствие чего в веществе и возникает собственное магнитное поле.

Вектор собственной магнитной индукции среды может быть как сонаправлен с вектором магнитной индукции внешнего поля, так и противоположен ему.

Разная магнитная восприимчивость веществ определяет различие их магнитных свойств. Существует три основных класса веществ с резко отличающимися магнитными свойствами: диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики.

Читайте также:  Проверочная работа по теме сила тока амперметр

Диамагнетик — вещество, у которого вектор индукции собственного магнитного поля, направленный противоположно вектору магнитной индукции внешнего (намагничивающего) поля, значительно меньше его по модулю: и .

Т. е. это такие вещества у которых магнитная восприимчивость отрицательна. Другими словами если к веществу подносят магнит, а оно при этом отталкивается, вместо того чтобы притягиваться.

Диамагнетики ослабляют внешнее магнитное поле.

Диамагнетиками являются многие газы (водород, гелий, азот, двуокись углерода), плазма, металлы (золото, серебро, медь, висмут), стекло, вода, соль, резина, алмаз, дерево, пластики и т. д.

У диэлектриков µ чуть висмута =0,9998.

Парамагнетик — вещество, у которого вектор индукции собственного магнитного поля, сонаправленный с вектором магнитной индукции внешнего (намагничивающего) поля, меньше его по модулю: и .

Это такие вещества у которых магнитная восприимчивость положительная. Другими словами если к веществу подносят магнит, возникает сила притягивания.

Парамагнетики очень слабо усиливают внешнее магнитное поле.

Парамагнетиками являются кислород, алюминий, платина, уран, щелочные и щелочноземельные металлы.

У парамагнетиков µ чуть>1. µ алюминия =1,000023 (кислород, никель и др.).

Ферромагнетик — вещество, у которого вектор индукции собственного магнитного поля, сонаправлен-ный с вектором магнитной индукции внешнего (намагничивающего) поля, значительно превышает его по модулю: и .

Ферромагнетиками являются железо, кобальт, никель, их сплавы, редкоземельные элементы.

Эти вещества усиливают внешнее магнитное поле.

В атомах ферромагнетиков собственная индукция создается не только за счет обращения электронов вокруг ядер, а еще за счет их собственного вращения Собственный вращающий момент электрона называется спином (моментом импульса). Электроны всегда как бы вращаются вокруг своей оси и, обладая зарядом, создают магнитное поле наряду с полем появляющимся за счет их орбитального движения вокруг ядра.

В результате взаимодействия атомов ферромагнетика возникают области самопроизвольной намагниченности, называемой доменом (от франц. domaine — владение). В пределах одного домена спины всех атомов ориентированы параллельно.

В отсутствии внешнего магнитного поля ориентация спинов соседних доменов меняется произвольно.

Если внести ферромагнетик в магнитное поле, то магнитные моменты (спины) доменов начинают перестраиваться, пока все не выстроятся в направлении внешнего магнитного поля.

hello_html_1fa7860d.png

Для ферромагнетиков µ >>1 . µ стали = 8 . 10 3 . Сплав железа с никелем: µ =2,5 . 10 5 .

Ферромагнетики обладают остаточным магнетизмом, т. е. собственной магнитной индукцией в отсутствии внешнего магнитного поля.

Ферромагнитные свойства могут также исчезать при сильном нагревании образца. Беспорядочное тепловое движение атомов становится столь значительным, что упорядоченная доменная структура ферромагнетиков разрушается: материал становится парамагнетиком. Переход ферромагнетика в парамагнитное состояние происходит при определенной критической температуре, различной для разных материалов, называемой температурой Кюри. Впервые в 1894 г. известный французский ученый Пьер Кюри открыл это явление и измерил критическую температуру железа: Т к = 768 °С.

Температура Кюри — критическая температура, выше которой происходит переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное.

Поэтому сильный нагрев постоянного магнита приводит к его размагничиванию.

Первые детальные исследования магнитных свойств ферромагнетиков были выполнены выдающимся русским физиком А. Г. Столетовым (1839-1896).

Ферромагнетики применяются довольно широко: в качестве постоянных магнитов (в электроизмерительных приборах, громкоговорителях, телефонах и так далее), стальных сердечников в трансформаторах, генераторах, электродвигателях (для усиления магнитного поля и экономии электроэнергии). На магнитных лентах, которые изготовлены из ферромагнетиков, осуществляется запись звука и изображения для магнитофонов и видеомагнитофонов. На тонкие магнитные пленки производится запись информации для запоминающих устройств в электронно-вычислительных машинах.

Делают записи в тетрадях.

Подведение итогов. Домашнее задание.

Выставление и обоснование отметок. Запись домашнего задания.

Записывают домашнее задание.

Организуется беседа с целью осмысления участниками урока своих собственных действий в ходе урока.

1.На уроке я работал
2.Своей работой на уроке я
3.Урок для меня показался
4.За урок я

Ученики выбирают ответы из предложенных вариантов

1.активно / пассивно
2.доволен / не доволен
3. коротким / длинным
4.не устал / устал

Источник

Поле намагниченного вещества. Микроскопические связанные токи

Магнитное поле, которое создается намагниченной средой, можно рассмотреть как поле, создаваемое рядом элементарных моментов.

Также возможно и другое рассмотрение, но его обязательно нужно приводить к тому же результату. В другом рассмотрении магнитное поле, создаваемое поляризованной средой, рассматривается как поле, создаваемое связанными микроскопическими токами. Представив, как это предложил Ампер, магнитные моменты элементарными контурами тока, можно заметить, что в области однородной намагниченности токи смежных контуров взаимно компенсируются, как это показано для нескольких контуров на торце намагниченного стержня (рисунок ниже).

Несколько контуров намагниченного стержня

Только токи на границе тела оказываются некомпенсированными, при этом не составляет большого труда рассчитать плотность связанного поверхностного тока:

Плотность связанного поверхностного тока

Где n 0 – внешняя нормаль к поверхности намагниченного тела.

Если две намагниченные среды с намагниченностями М1 и М2 граничат, то в формуле (1) нужно заменить М на выражение М1 – М2 при условии направления нормали n 0 из первой среды во вторую.

Если намагниченное вещество неоднородно могут возникать и объемные связанные токи. Если намагниченность тела меняется по закону:

Закон изменения намагниченности в неоднородном веществе

То есть, если намагниченность изменяется только в зависимости от координаты y и направлена по оси x, то связанный ток внутри вещества будет иметь плотность:

Плотность связанного тока внутри вещества

Направленную по оси z (рисунок ниже, где прямоугольными контурами показаны остающийся некомпенсированный ток и возрастающая намагниченность).

Связанная плотность тока направленная по оси z

Важно помнить, что неоднородность намагниченности необходимое, но не достаточное условие для существования связанного тока.

Векторный потенциал, обусловленный намагниченностью

Если рассматривать элемент объема намагниченной среды как элементарный магнитный момент MdV и использовав выражение для векторного потенциала момента найдем:

Векторный потенциал, обусловленный намагниченностью

Интеграл должен распространяться на всю область пространства, где М не равно нулю.

С другой стороны, основываясь на представлении о том, что намагниченности соответствуют связанные (Амперовы, молекулярные) токи Jсвяз, векторный потенциал поля намагниченной среды можно выразить по формуле, представляющий векторный потенциал через плотность тока:

Векторный потенциал выраженный через плотность тока

Приравняв АМ и Аiсвяз найдем формулу, которая выражает плотность связанных токов как функцию намагниченности.

Использовав формулу векторного анализа получим:

Плотность связанных токов как функция намагниченности

Подынтегральное выражение (4) может быть представлено в следующем виде:

Подынтегральное выражение записанное в другом виде

После чего формула (4) принимает вид:

Векторный потенциал, обусловленный намагниченностью выраженный через векторный анализ

К последнему слагаемому может быть применено следующее преобразование (в данном случае предполагается, что во всем рассматриваемом пространстве отсутствуют поверхности разрыва вектора намагниченности. Только в таком случае имеет смысл операции rot M и становятся возможными все проводимые здесь интегральные преобразования.

Для того, чтобы описанное предположение удовлетворялось, можно всегда считать, что граница различно намагниченных областей обладает некоторой, хотя бы и очень малой толщиной, внутри которой намагниченность плавно переходит от значения, соответствующего одной области, к значению другой области):

Применение преобразования к последнему слагаемому

Где подразумевается, что дифференцирование в операции rot производится по координатам переменного элемента объема dV. В таком случае:

Дифференцирование по координатам переменного элемента объема dV

В формуле (10) интегрирование производится по поверхности, которая охватывает весь объем, на который распространяется интеграл слева. В рассматриваемом случае интеграл слева должен быть распространен на весь объем, занятый намагниченным веществом. Однако, стоит отметить, что распространить его можно и на больший объем, то есть попасть в область, где М = 0, при этом не нарушая требуемых условий. В таком случае можно всю поверхность S (интеграл справа в формуле (9)) провести в области, где М = 0, тем самым обращая в нуль весь интеграл. При распространении интеграла на всю намагниченную область:

Распространение интеграла на всю намагниченную область

Сопоставив последнее равенство (5), из условия АМ = Аiсвяз, находим:

Плотность связанного тока внутри вещества при условии Ам равно Аiсвяз

Индекс u отсутствует в данном выражении, так как нет возможности другого толкования операций дифференцирования.

Читайте также:  Передача электрического тока что за устройство

Но большей наглядностью, как по мне, обладает другой вывод того же соотношения (12), основывающийся на более конкретном представлении о носителях магнитного момента в намагниченной среде (спин электрона представлен кольцевым током, пронизывающим контур интегрирования), но, к сожалению, такая конкретизация не может считаться достаточно обоснованной.

Источник

Диагностические признаки исследования трупа при поражении электрическим током

Крапивинский А.В. Диагностические признаки исследования трупа при поражении электрическим током

Диагностические признаки исследования трупа при поражении электрическим током / Крапивинский А.В. // Избранные вопросы судебно-медицинской экспертизы. — Хабаровск, 2010. — №11. — С. 75-78.

библиографическое описание:
Диагностические признаки исследования трупа при поражении электрическим током / Крапивинский А.В. // Избранные вопросы судебно-медицинской экспертизы. — Хабаровск, 2010. — №11. — С. 75-78.

код для вставки на форум:

Судебно-медицинское установление поражения электрическим током представляет особую практическую значимость для правоохранительных органов при расследовании ими несчастных случаев на производстве как с целью уточнения обстоятельств происшествия, так и для определения причины смерти пострадавших.

Электрический ток оказывает сильное воздействие на организм, что проявляется патофизиологическими, клиническими, биохимическими и морфологическими изменениями не только в зоне контакта токоведущего проводника с телом, но и в различных органах и тканях на пути тока. При проведении судебно-медицинской экспертизы трупа не во всех случаях удается обнаружить специфические или характерные признаки действия электрического тока на человека.

Часто единственным объективным доказательством наступления смерти от электротравмы является наличие на трупе электрометок, которые, однако, могут обнаруживаться не всех случаях, что бывает связано с их малыми размерами или же с отсутствием электрометок.

При осмотре трупа, одной из первых задач врача-эксперта, после установления факта смерти, является поиск электрознаков на коже, которые являются одним из специфических признаков воздействия тока на ткани человека, однако они могут обнаруживаться не всех случаях. Найдя их можно категорически утверждать, что через организм прошел электрический ток.

Наиболее часто местами расположения электрометок являются кисти и стопы, иногда межпальцевые промежутки. Наиболее уязвимыми к току участками тела человека является тыльная поверхность кистей рук, передняя поверхность предплечий, шея, височная область, спина, плечи.

Типичная электрометка образуется в месте контакта с проводником тока, имеет небольшие размеры и кратерообразную форму: края ее валикообразно приподняты, дно западает. Поверхность электрометки сухая, тверже нормальной кожи, пергаментной плотности. Ее внешние стенки светло-серые, иногда почти белые, или бледно-желтого цвета, и окружены венчиком гиперемии розового цвета. Внутренние стенки темно-серые, могут быть импрегнированными металлом проводника.

Пример: Из протокола осмотра трупа на месте происшествия: В помещении находится труп гражданина К. 68 лет. Труп находится в положении лежа на спине, руки согнуты в локтях, ноги выпрямлены. При попытке перевернуть труп, выявлено искрение розетки под телом трупа. Для дальнейшего осмотра труп перемещается в угол помещения. Под трупом обнаружена самодельная розетка, множество проводов, имеются следы сплавления проводов. При переворачивании трупа на футболке обнаружены повреждения ткани с опаленными краями. Кожные покровы на ощупь холодные. При наружном исследовании: Труп доставлен в морг на исследование одетым: водолазка зеленого цвета, по задней поверхности дефект ткани на участке 15х12 см, по краям имеется обугливание ткани; рейтузы черные, плавки черного цвета, носки коричневые. Повреждения: В области спины справа по лопаточной линии на 2 см ниже угла лопатки дефект кожи неправильной округлой формы в виде воронкообразного сужения на участке 1х1 см, глубиной до 0,5 см, с обугленными валикообразно возвышающимися краями, с плотным запавшим дном буро-желтого цвета. Ниже описанного повреждения на 1,5 см дефект кожи неправильной округлой формы в виде воронкообразного сужения на участке 1х1 см, глубиной до 0,5 см, с обугленными валикообразно возвышающимися краями, с плотным запавшим дном буро-желтого цвета. В области спины справа по задне-подмышечной линии в проекции 8-го ребра дефект кожи неправильной овальной формы в виде воронкообразного сужения на участке 0,5х0,5 см, глубиной до 0,4 см, с обугленными валикообразно возвышающимися краями, с плотным запавшим дном буро-желтого цвета. Данные судебно-гистологического исследования: Кожа спины с термическим обугливанием — эпидермис с очаговыми дефектами, на одном из участков с гиперхромией нитевидным вытягиванием ядер, под углом к поверхности кожи с формированием фигур завихрения, на другом участке роговой слой изменен с образованием полостей, в эпидермисе определяются щелевидные пустоты. По краю препарата эпидермис с неразличимой клеточной структурой буроватого цвета. В собственно дерме гомогенизация соединительнотканных волокон, сосуды с расширенными просветами заполнены буроватого цвета гомогенными массами, полнокровие, очаговые периваскулярные кровоизлияния. Морфологическая картина воздействия технического электричества в препарате кожи спины прижизненного характера с участками обугливания».

Нередко в окружности электрометок наблюдается отслаивание и приподнятость эпидермиса в виде пузыря, но без жидкого содержимого в его полости, что является эпидермиолизом и указывает на специфическое действие тока при образовании электрометок. Данный признак образуется в месте вхождения тока, в зоне соприкосновения кожи с проводником, на месте выхода тока встречается значительно реже. Форма и размеры электрометок могут варьировать в зависимости от формы, размеров и рельефа контактирующей части проводника. Если контакт проводника с кожей недостаточно плотный и между ними происходило искрение, то зоны повреждений оказываются очень малыми и имеют вид булавочных уколов. Так же могут обнаруживаться нетипичные знаки тока в виде очаговых отслоений эпидермиса, участков вдавления кожи, ран, термических ожогов и ссадин, мозолей и бородавок, кожных кровоизлияний. Электрометки – раны имеют вид небольших участков повреждения кожи, глубиной до подкожной жировой клетчатки, края их неровные, бахромчатые, нависают над центральной частью повреждения, и возвышаются над уровнем окружающей кожи. Иногда они имеют вид ран с обожженными краями, и могут напоминать входные отверстия огнестрельных ран. Нередко в месте предполагагаемого контакта тела пострадавшего с токоведущим проводником отмечается только опаление волос и их скручивание, укорочение и изменение цвета, а так же внутрикожные кровоизлияния.

Ожоги и обугливания отличаются от причиненных действием пламени ожогов четвертой степени тем, что не имеют красной окраски и припухлости на границе с неповрежденной кожей. Иногда электрометки по внешнему виду не отличаются от ссадин. Они с нечеткими, размытыми границами, плотноватые на ощупь, поверхность слегка западающая, от темно-коричневого до серо- желтого цвета. Дифференциальный диагноз в таких случаях ставится на основании изучения микроскопической картины.

На теле трупа может быть так же обнаружен электрогенный отек, могущий занимать небольшую поверхность кожи, но в ряде случаев быть обширным, охватывая, например, целую конечность. Электрогенный отек характеризуется бледностью кожи и плотностью пораженной области тела.

При наружном исследовании трупа отмечается: бледность или синюшность кожных покровов, разлитые интенсивные трупные пятна темно-фиолетового цвета с множественными внутрикожными мелкоточечными кровоизлияниями синего цвета, бледно-серый или синюшный цвет соединительных оболочек век с мелкоточечными кровоизлияниями красного цвета, сужение зрачка на стороне входа тока, расслабление сфинктеров.

Изменения во внутренних органах при поражении электрическим током имеют признаки быстро наступившей смерти: полнокровие внутренних органов, темная жидкая кровь в полостях сердца и крупных сосудов, множественные мелкие темно-красные кровоизлияния под серозные оболочки сердца, легких и других паренхиматозных органов.

В желудочно-кишечном тракте могут обнаруживаться острые язвы желудка, перфорации сигмовидной кишки, резко выраженный отек печеночно- двенадцатиперстной связки, отек и некроз желчного пузыря, геморрагический панкреатит. При резком сокращении мышц в момент электротравмы могут возникнуть их механические разрывы, иногда с кровоизлияниями в область поврежденного участка.

При воздействии тока высокого напряжения сразу же после или в момент электротравмы может произойти перелом одной или нескольких костей, может наблюдаться растрескивание, обугливание и образование «костных бус», а так же ток высокого напряжения иногда приводит к расхождению костей черепа по швам, отеку мозговых оболочек, тромбозу их сосудов, и набуханию ткани головного мозга.

Читайте также:  Внутренний контакт по току

При гистологическом исследовании микроскопическая картина электрометки специфична: в роговом, реже — в зернистом и шиповатом слоях эпидермиса видны сотообразные пустоты и щелевидные разрывы, ядра клеток уплощаются, располагаются параллельно поверхности кожи; отслаивание эпидермиса от собственно кожи; клетки мальпигиева слоя вытянуты перпендикулярно под небольшим углом к поверхности кожи и представляются в виде «частокола», «щетки» или «метелок». В сальных железах образуются пустоты, деформируются контуры клеток. В местах прохождения тока наблюдается гомогенизация, аргентофилия коллагеновых волокон, фрагментация и повышение элективности к окраске эластических волокон. В подкожной жировой клетчатке возникают расстройства кровообращения в виде застойного полнокровия, отека, гемодинамических нарушений.

При исследовании трупа, прежде всего, обращают внимание на наличие «знаков тока» и признаков быстро наступившей смерти. Макро- и микроскопическая характеристика электрометок нередко помогает в установлении сомнительных случаев причины смерти, механогенеза травмы.

Для суждения о причине смерти от поражения электрическим током должны быть использованы объективные секционные и гистологические данные о наличии на теле погибшего электрометок и признаков быстро наступившей смерти, об отсутствии признаков механических травм, заболеваний и отравлений, способных самостоятельно привести к смерти, данные осмотра места происшествия.

похожие статьи

Актуальность изучения повреждений одежды и тела человека, сформированных электрошоковыми устройствами / Журихина С.И., Макаров И.Ю., Ширяева Ю.Н. // Избранные вопросы судебно-медицинской экспертизы. — Хабаровск, 2019. — №18. — С. 81-82.

Морфологические особенности теплового повреждающего действия технического электричества / Пиголкин Ю.И., Сковородников С.В., Ремизова А.С., Дубровин И.А. // Вестник судебной медицины. — Новосибирск, 2015. — №2. — С. 14-16.

Смертельное поражение постоянным электрическим током низкого напряжения / Исаков В.Д., Назаров Ю.В., Теплов К.В., Лисянский А.М. // Судебно-медицинская экспертиза. — М., 2013. — №4. — С. 41-43.

Источник



Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Микроскопический ток

По современным представлениям источником магнитного поля являются движущиеся электрические заряды. В веществе имеют место два типа микроскопических токов , связанных с орбитальным и спиновым движением заряженных частиц. Поэтому ядра и электронные оболочки атомов обладают определенным результирующим орбитальным и спиновым магнетизмом, количественной характеристикой которого являются соответствующие магнитные моменты атомов. Мерой магнитного состояния макроскопического образца материала служит результирующий магнитный момент, отнесенный к единице объема или к единице массы образца. [31]

Формулы (5.35) — (5.40) относятся к равновесным флуктуа-циям значений микроскопического электромагнитного поля в системе. Посредством уравнений Максвелла в вакууме с этим полем связаны микроскопические токи и заряды в системе. [32]

Впервые эквивалентность магнитных полей намагниченных веществ и токов была отмечена Ампером. Представление о токах намагничения необходимо для того, чтобы микроскопические токи атомного происхождения ввести в макроскопическую теорию. [34]

До тех пор, пока тело находится в ненамагниченном со-оянии, магнитное поле этих движущихся частичек неза-зтно, так как они движутся в самых различных направле — IHX и действие одних уравновешивается противодействием зугих ( фиг. Но при воздействии на железо магнит-эго поля, созданного внешним током, в движение этих iCTH46K вносится порядок: микроскопические токи , совпа-ающие с внешним намагничивающим током, теперь пре-эладают над токами, направленными по другому пути фиг. [35]

Таким образом, циркуляция вектора магнитной индукции В по произвольному замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов проводимости и молекулярных токов, охватываемых этим контуром, умноженной на магнитную постоянную. Вектор В, таким образом, характеризует результирующее поле, созданное как макроскопическими токами в проводниках ( токами проводимости), так и микроскопическими токами в магнетиках, поэтому линии вектора магнитной индукции В не имеют источников и являются замкнутыми. [36]

Проблема состоит в том, что мы не можем реально использовать точные микроскопические уравнения, включающие поштучно все частицы магнетика, и должны перейти к какому-то усредненному описанию, в котором отклик частиц должен быть представлен как некоторая реакция сплошной среды. Ситуация подобна таковой в диэлектриках; здесь так же перестают быть тождественными понятия индукции и поля, только индуцируются уже не связанные заряды, а некоторые микроскопические токи . Микроскопичность в данном случае означает не только малый пространственный масштаб наведенных диполей. Они, например, не испытывают сопротивления и не приводят к джоулеву тепловыделению. [37]

Опыт показывает, что все вещества, помещенные в магнитное поле, намагничиваются. Рассмотрим причину этого явления с точки зрения строения атомов и молекул, положив в основу гипотезу Ампера ( см. § 109), согласно которой в любом теле существуют микроскопические токи , обусловленные движением электронов в атомах и молекулах. [38]

Вещества, оказывающие влияние на магнитное поле, называются магнетиками. Физической причиной этого влияния являются элементарные магнитные поля, создаваемые круговым движением электронов в атомах и молекулах магнетика. В отсутствие внешнего магнитного поля плоскости этих замкнутых микроскопических токов расположены хаотически и их среднее магнитное поле равно нулю. Внешнее магнитное поле Н оказывает ориентирующее действие на замкнутые микроскопические токи, в результате чего среднее значение НСр микроскопических полей становится отличным от нуля и добавляется к внешнему магнитному полю. [40]

До сих пор мы рассматривали макроскопические токи, текущие в проводниках. Однако, согласно предположению французского физика А. Ампера ( 1775 — 1836), в любом теле существуют микроскопические токи , обусловленные движением электронов в атомах и молекулах. Эти микроскопические молекулярные токи создают свое магнитное поле и могут поворачиваться в магнитных полях макротоков. [41]

До сих пор мы рассматривали макроскопические токи, текущие в проводниках. Однако, согласно предположению французского физика А. Ампера ( 1775 — 1836), в любом теле существуют микроскопические токи , обусловленные движением электронов в атомах и молекулах. Эти микроскопические молекулярные токи создают свое магнитное поле и могут поворачиваться в — магнитных полях макротоков. Например, если вблизи какого-то тела поместить проводник с током ( макроток), то под действием его магнитного поля микротоки во всех атомах определенным образом ориентируются, создавая в теле дополнительное магнитное поле. [42]

До сих пор мы рассматривали макроскопические токи, текущие в проводниках. Однако, согласно предположению французского физика А. Ампера ( 1775 — 1836), в любом теле существуют микроскопические токи , обусловленные движением электронов в атомах и молекулах. Эти микроскопические молекулярные гоки создают свое магнитное поле и могут поворачиваться в магнитных полях макротоков. [43]

Рассмотрим циркуляцию вектора В. В § 198 было показано, что циркуляция вектора магнитной напряженности по произвольному замкнутому контуру равна — 4тс /, где / — сила тока, охватываемого контуром. В магнетике полная напряженность магнитного поля, создаваемая как макроскопическими, так и микроскопическими токами , выражается вектором В. [44]

Помимо макроскопических токов, идущих в проводниках, в любом теле существуют микроскопические токи, создаваемые движением электронов в атомах и молекулах. Эти микроскопические молекулярные токи создают свое магнитное поле и могут поворачиваться в магнитных полях внешних токов. Если возле какого-либо тела поместить проводник с током ( макроток), создающий вокруг себя магнитное поле, то под действием этого поля микроскопические токи во всех атомах будут определенным образом поворачиваться и создадут в теле дополнительное поле. Таким образом, вектор магнитной индукции В характеризует результирующее магнитное поле, создаваемое всеми макро — и микротоками. [45]

Источник